Komposttrommelskärmär en av de viktigaste maskinerna för organisk kompostsortering. Den använder huvudsakligen cylinderns roterande rörelse med skäraren inuti och cylinderns sikt för att bryta påsen med organisk kompost och sortera den. Komposttrommelskärmens pås-brytningsfunktion bygger på ett internt påsbrytningsverktyg- av lämplig längd. Skärningsfunktionen beror huvudsakligen på cylinderskärmens yta, skärmytan består i allmänhet av vävt nät eller perforerad tunn platta och ram, den lutande installationen, den organiska komposten siktas med cylinderspiralens roterande rörelse, materialets partikelstorlek skärmas bort, större än sikthålet för att stanna på skärmen tills den släpps ut från cylinderns svans. För att tillhandahålla en teoretisk grund för den strukturella designen av komposttrommelsil, fokuserar detta dokument på rörelselagen för material i komposttrommelsil och de optimala teoretiska kontrollparametrarna.
1. Rörelseanalys av material i rullduken
1.1 Materials rörelsebana Materialets rörelseprocess i den rullande sållen är komplicerad eftersom den rullande sållcylindern är installerad i en lutande vinkel och roterar runt sin axel. Ta en enhet P i materiallagret, och dess rörelse i komposttrommelsilen visas i figur 1. Efter att ha gått in ikomposttrommelskärm, lyfts enheten P till 0-punkten av den roterande cylindern, vid vilken punkt den avlägsnas från silytan för parabolisk rörelse. När den når den högsta punkten, D, faller den tillbaka till silytan, B, och så vidare tills den dränerar komposttrommelsilen. Rörelsen av elementet P i komposttrommelsilen kan brytas ned i plan rörelse i x0y-planet och rak rörelse längs z-axeln. Materialets fallrörelse i 0y-planet kan delas upp i två delar: den cirkulära rörelsedelen och parabelrörelsedelen av materialet tillsammans med skärmkroppen; Den linjära rörelsen längs z-axeln orsakas av den lutande installationen av skärmkroppen. Dessutom, materialet i processen av ovanstående rörelse, och det kan vara glidning mellan skärmen kroppen. I studien av kompost trommel skärm material rörelse lag, gjorde följande antaganden: (1) materialet längs cylindern rotation längs cylinderns axel för spiral sållning rörelse, tillfälligt inte överväga det interna verktyget på materialet rörelseprocessen; (2) beakta inte den ömsesidiga interferensen mellan material.
1.1.1 Rörelsen för enheten P i xoy-planet och rörelsen för analysenheten P i x0y-planet visas i Fig. 2 IV. Rörelseprocessen är uppdelad i två delar: cirkulär rörelse från punkt B till punkt 0, och parabolisk rörelse från punkt 0 till punkt D och sedan till punkt B. Den specifika rörelseekvationen är som följer:
Enligt ekvationerna (1) och (2) är det inte svårt att finna att koordinaterna för skärningspunkten mellan två kurvor i valfri cirkel och parabel är ursprunget 0(0,0) respektive (4rsin2 xcos a,-4 rsin acos2a). Om r=R(R är radien för komposttrommelsilen), det vill säga materialet är placerat vid silkroppens innervägg, är skärningspunkten mellan de två kurvorna (0,0) och (4Rsin2 xcos q,-4 Rsinacos2a). För att få en högre siktningseffektivitet bör materialet göras för att göra en stor omsättning i siktkroppen, så att materialet kan erhålla maximalt fall i siktkroppen, det vill säga det maximala som krävs i figur 2 (ååå). Genom att ta derivatan av ekvation (2) med avseende på x får vi:
Enligt ovanstående beräkning, när =35.264, (yo-ys)-värdet är störst, och materialet är det mest fullständiga vända i komposttrummans sikt. 1.1.2 Rörelse och analys av element P längs z-axeln Om man antar att element P inte glider axiellt i siktkroppen, är rörelsen av element P längs z-axeln intermittent. Som framgår av figur 1, när enheten P slutför en cykel, rör den sig BB längs z-axeln och förskjuts. Därför kan den tid som krävs för att enheten P ska slutföra varje cykel och rörelsens förskjutning beräknas först, och sedan kan medelhastigheten för enheten P längs:-axeln beräknas. (1) Tiden för enhet P att slutföra en cykel inkluderar tiden för cirkulär rörelse längs komposttrommelsilen och tiden för parabolisk rörelse 2. Om det antas att det inte finns någon glidning mellan elementet P och cylindern, kan tiden för cirkulär rörelse längs komposttrommelsilen beräknas från hastigheten på Angle oOB och hastigheten på den förenklade. Från koordinaterna för punkt B kan vi beräkna: Vinkel 00, B=4a, sedan 6=2 n Från ekvationen för parabolisk rörelse och koordinaterna för punkt B, kan vi få parabolrörelsetiden för elementet P: 2= 120sina cosa, där n 9 n är rotationshastigheten för kompostskärmen. Sålunda, tiden för cell P att slutföra varje cykel tt+t2o(2) Cell P för att slutföra varje cykel flyttar BB-längden längs z-axeln på komposttrommelsilen. Enligt rörelseekvationen och rörelsetiden för element P kan förskjutningen av element P efter att ha fullbordat en cykel erhållas: 1=4Rsin acos atan0. Därför är den genomsnittliga rörelsehastigheten för element P längs z-axeln v=.
